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本节卞要说明避雷针上释放出的先寻进入到空间电荷区域后 ，防雷器先导前端电场的变化特点 。因为有余属表而电荷和空间电荷的共同存在 ，使用高斯积分公式来计算更为明确 。高斯公式是静电场的积分方程描述 。
电势双均值划分范围高密度指数函数举手图见囤3-3 ，即电晕引起的空㈨电势向外转化为曲面划分范围 。那样假没划分范围的适当合理智是因为： (1)不锈钢球表层上的电磁场屈服强度高 ，正电荷量转迁的网络速度快 ，球表层上正电荷量分布点应换成o 。 (2)该还有1个个布置的明显值点 ，这里点的留存是对外扩散转速和面积成长的1个和平期间发生的 。 (3)如今r的增多 ，大小增多 ，规划溶解度衰减 ，为渐变背景具体步骤 ， ， (4)那是这种自燃区域划分 ，有n自燃的适度性 。为厂推导方便 ，将双指数分布近似为止线分布 ，防雷器电荷空间分布简化尔意囤见囤3—4 。
串间自由自由电势量"已纤会存在 ，雷云向下带宽九导引起的场强耳必须克服焦虑症市间自由自由电势量引起的场强 ，并仙1：行儿导前端开发邢的场强 f大气的接地场强后 ，能力使先抓手前转型 。简单来说 ，闪电向下带宽先导引起的场强乓在同系形式下．无区域区域空间自由自由电势量标准下的避雷针发送高效先导的准确时间要早于山于有电晕带来的区域区域空间自由自由电势量的影响的避雷针 。 无沦的空间自由电荷"的占比为1／r、双平均值占比或饱满占比 ，一般会有类似的结沦 ，只 影响力的宽度确点的差别 。 从式(孓11)看 ，若避雷针周圈的服务器带电粒子量量足为雷厶磁场作Jn、由在云端正卜束的后面带电粒子量量 ，" 。为反朝向佰 ，外磁场耳较几小时 ，上下行先㈨梢5场强就要低于乓 ，很易低于空气中绝缘性构造 ，也早于无服务器带电粒子量量下的原因 ，呈现有效性的上下行先导 。从另—．角度解凑式(3—11) ，在防雷器放电过程几{‘微秒时间内 ，电荷分布不会明佩改变 。在雷电下行先寻作用下 ，马上升 ，避雷针发出的放十大外围滚球导 ，相当f电极的延伸 ，进入电荷区；在电荷场强的影响下 ，光导端部的场强一定低于雷云电荷所产生的外心场戽 ，有可能低于卞气击穿场强 。一旦低于空气击穿场强 ，先导会被电荷层内的低场强区湮灭掉；被湮灭掉的电流成为高电荷密度区 ，后续的先导必须另觅路径才能发展 ，：这也是经常会看见放电路径成弧形发展的原因 。图1—13中 ，电极尖电弧发生侧向发展就与针L方的空间高浓度电荷区域有关
经由之上推证概述 ，所知富兰克林避雷针在引起电晕后 ，衰退了接雷蓄势待发：
