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本节卞要说明避雷针上释放出的先寻进入到空间电荷区域后 ，防雷器先导前端电场的变化特点 。因为有余属表而电荷和空间电荷的共同存在 ，使用高斯积分公式来计算更为明确 。高斯公式是静电场的积分方程描述 。
电势双平均值分散相对密度变量展示图见囤3-3 ，即电晕生成的空㈨电势向外转化为球面镜分散 。种假没分散的适度性是在于： (1)塑料球从的表面的静电场屈服强度高 ，电势迁入速度慢快 ，球从的表面电势地域分布应设置成o 。 (2)应当很多个分布图制作的最好值点 ，这样的点的具有是外扩散高速度和质量分数增涨的一名动平衡时候产生的 。 (3)跟随着r的增强 ，表面积增强 ，划分密度单位衰减 ，为渐变背景时 ， ， (4)那就是1种自然生态规律规划 ，有n自然生态规律的合理可行性 。为厂推导方便 ，将双指数分布近似为止线分布 ，防雷器电荷空间分布简化尔意囤见囤3—4 。
串间自由电势"已纤出现 ，雷云上行九导从而可能会导致的场强耳都要战胜市间自由电势从而可能会导致的场强 ，并仙1：行儿导web前端邢的场强有力f十大外围滚球的耐压场强后 ，就能够使先科研开发前转型 。换言之 ，打雷闪电上行先导从而可能会导致的场强乓在两种成分下．无个人室内空间自由电势必备条件下的避雷针看到能够先导的日期要早于山于有电晕产生了的个人室内空间自由电势决定的避雷针 。 无沦空间电荷量"的数据分散为1／r、双数据数据分散或平滑数据分散 ，都有似的的结沦 ，可是印象的尺寸大小确点很大 。 从式(孓11)看 ，如避雷针欣赏这的区域电势足为雷厶磁场作Jn、由云服务正卜束的里面电势 ，" 。为反方向盘佰 ，外磁场耳较小时内 ，上涨先㈨梢5场强都会已超乓 ，更易已超气绝缘带承载力 ，也早于无区域电势下的原因 ，呈现更好的上涨先导 。从另—．角度解凑式(3—11) ，在防雷器放电过程几{‘微秒时间内 ，电荷分布不会明佩改变 。在雷电下行先寻作用下 ，马上升 ，避雷针发出的放十大外围滚球导 ，相当f电极的延伸 ，进入电荷区；在电荷场强的影响下 ，光导端部的场强一定低于雷云电荷所产生的外心场戽 ，有可能低于卞气击穿场强 。一旦低于空气击穿场强 ，先导会被电荷层内的低场强区湮灭掉；被湮灭掉的电流成为高电荷密度区 ，后续的先导必须另觅路径才能发展 ，：这也是经常会看见放电路径成弧形发展的原因 。图1—13中 ，电极尖电弧发生侧向发展就与针L方的空间高浓度电荷区域有关
能够不低于推论分折 ，而定富兰克林避雷针在发生电晕后 ，没有了接雷趁势：
